CÁLCULO QUÂNTICO GENERALIZADO DE ANCELMO GRACEEI

O CÁLCULO QUÂNTICO GENERALIZADO DE ANCELMO GRACELI TRATA DOS ELEMENTOS E RELAÇÕES DE GRACELI, JUNTO COM O SEU OPERADOR QUÂNTICO [ $G$

T = M / m / c =

momentum, massa, velocidade da luz.

T = M / $G$

$E = M / T /$ $G$

$[espaço, momentum, operador de Graceli, velocidade da luz.$

$m =$ $M / T /$ $G$

ENERGIA = $m /$ $M / T /$ $G$

$MOMENTUM = A$ $G$

$[$ $A$ $G$ $aceleração de operador de Graceli]$

$MOMENTUM = A m$ $/ T / c .$

$[ Am = aceletação de massa]$

T = M / m / c $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$momentum, massa, velocidade da luz.$

T = M / $G$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$E = M / T /$ $G$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$[espaço, momentum, operador de Graceli, velocidade da luz.$

$m =$ $M / T /$ $G$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

ENERGIA = $m /$ $M / T /$ $G$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$MOMENTUM = A$ $G$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$

MECÂNICA INTERACIONAL DE ANCELMO L. GRACELI.

SÃO AS RELAÇÕES DE INTERAÇÕES ENTRE;

A CAPACIDADE E POTENCIAL DE INTERAGIR E TRANSFORMAR OUTROS ESTADOS, FENÔMENOS, ENERGIAS, INTERAÇÕES, E ESTRUTURAS,

COMO INTERAÇÕES DE SPINS-ÓRBITAS - MOMENTUM ELETROMAGNÉTICO, ENERGIAS, ESTADOS FÍSICOS DE GRACELI, ESTRUTURAS, FREQUÊNCIAS, SALTOS QUÂNTICOS, E OUTROS,

ALGUNS ESTADOS FÍSICOS DE ANCELMO L. GRACELI

DE INTERAÇÕES [ENTRE ENERGIAS, CAMPOS, E OUTROS]

DE TRANSFORMAÇÕES - SE ENCONTRA EM TRANSFORMAÇÕES.

DE TRANSCENDÊNCIAS - QUE SE TRANSCENDEM DE UMA CONDIÇÃO FÍSICA E ESTRUTURAL PARA OUTRA.

TÉRMICO - A CONDIÇÃO TÉRMICA É FUNDAMENTAL PARA OUTROS ESTADOS FÍSICOS.

ELETROMAGNÉTICO.- A CONDIÇÃO ELETROMAGNÉTICA INFLUENCIA EM OUTROS ESTADOS FÍSICOS.

DE MOMENTUM.- A CONDIÇÃO DINÂMICA TAMBÉM E UM ESTADI QUE TEM AÇÃO SOBRE OS OUTROS.

DE POTENCIAL DE ENTROPIA - DE ENTRAR EM ENTROPIA.

DE POTENCIAL DIVERSO.. OUTROS TIPOS DE POTENCIAL ALÉM DE ENTROPIA.

DE ENTALPIA - É A CAPACIDADE E POTENCIAL DE INTERAGIR E TRANSFORMAR OUTROS ESTADOS, FENÔMENOS, ENERGIAS, INTERAÇÕES, E ESTRUTURAS,

$G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\Delta E={\frac {{\bar {\lambda }}_{c}^{2}m_{i}Z^{3}e}{a_{0}^{2}n^{2}l(l+1/2)(l+1)}}$ ]

$[$ $\mu _{\mathrm {B} }\,$ $,$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $\Delta E={\frac {{\bar {\lambda }}_{c}^{2}m_{i}Z^{3}e}{a_{0}^{2}n^{2}l(l+1/2)(l+1)}}$ ]

$[$ $\mu _{\mathrm {B} }\,$ $,$ ] $T_{\mu \nu }$

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $E_{p}={\frac {\hbar }{t_{P}}},$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $/ [$ [ $q\ \$ ${\vec {\sigma }}\ \$ ${\vec {A}}\ \$ $\phi \ \$ ] $[$ $\Delta E={\frac {{\bar {\lambda }}_{c}^{2}m_{i}Z^{3}e}{a_{0}^{2}n^{2}l(l+1/2)(l+1)}}$ ] $[$ $\mu _{\mathrm {B} }\,$ ] $T_{\mu \nu }$

A interação spin-órbita (mecânica quântica)

$\Delta E={\frac {{\bar {\lambda }}_{c}^{2}m_{i}Z^{3}e}{a_{0}^{2}n^{2}l(l+1/2)(l+1)}}$

$VEJAMOS UM EXEMPLO.$

ENTROPIA DE ANCELMO GRACELI EM PROCESSOS QUÂNTICOS MULTIDIMENSIONAIS.

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA multidimensional - relativista indeterminada

dentro da sua mecânica e com o operador de GRACELI ¨ $G$ * ¨se tem a indeterminalidade quântica generalizada de Graceli

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

DE ANCELMO LUIZ GRACELI [BRASILEIRO].

FÍSICA GRACELI DIMENSIONAL. [dimensionismo indeterminado Graceli].

MECÂNICA E TEORIAS DE GRACELI [25]

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

Ancelmo Graceli work [4]

ANCELMO GRACELI - OBRA [5]

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $G$ * $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $/$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ +

$+$ $G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ ${\boldsymbol {\mu }}$ ] $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ , $\sigma$ , $\psi$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ [x,t] ] =

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES DE CAMPOS E ENERGIAS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

$G$

$LEVANDO E UM SISTEMA DE FASES ÍNFIMAS, TEMOS UM SISTEMA DIMENSIONAL INDETERMINADO.$

$G$ * $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;

MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.

dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.

CONFORME A TEORIA DE GRACELI DO AFASTAMENTO DOS PLANETAS E SATÉLITES, A TERRA DO AMANHÂ SERÁ O MARTE DE HOJE, E QUE FOI O VÊNUS DE HOJE, O MESMO SERVE PARA MARTE DE ONTEM. ISTO EXPLICA PORQUE SE TEM MARCAS DE RIOS EM MARTE.

$G$ $G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ $T_{\mu \nu }$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ ] $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $T_{\mu \nu }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

$G$ $\lambda$ ${\hat {H}}$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$

G { f [dd]} ´[d] $\psi ^{*}$ $\hbar$ $\psi$ $f [d] G*$ $T_{\mu \nu }$ $\psi$ $dd [G]$

O ESTADO QUÂNTICO DE GRACELI

- [ $G*$ $\hbar$ $.$ $\psi$ $\left|\psi \right\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\bigg (}\left|\uparrow \downarrow \right\rangle -\left|\downarrow \uparrow \right\rangle {\bigg )},$ ]

$G* = DIMENSÕES DE GRACELI TAMBÉM ESTÁ RELACIONADO COM INTERAÇÕES DE ENERGIAS, QUÂNTICAS, RELATIVÍSTICAS, , E INTERAÇÕES DE CAMPOS.$

o tensor energia-momento $T_{\mu \nu }$ é aquele de um campo eletromagnético,

${\mathcal {T}}$

$G$ $\lambda$ $\psi ^{*}$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$ $G$ $T_{\mu \nu }$ $[$ $S=k\cdot \ln \Omega$ ]

$[$ $\mu _{\mathrm {B} }\,$ $,$ ] $T_{\mu \nu }$

$* ψ / [/] * / [] [) [,] /] / [] . = Em 1877, Ludwig Boltzmann visualizou um método probabilístico para medir a entropia de um determinado número de partículas de um gás ideal, na qual ele definiu entropia como proporcional ao logaritmo neperiano do número de microestados que um gás pode ocupar: Onde S é a entropia, k é a constante de Boltzmann e Ω é o número de microestados possíveis para o sistema. * * ψ * / [[] [] [)] /] . = * /]]) [[]] [] * ψ] /] . =$

$G$ $* ψ] /] . =$

$G$ $* ψ] / . =$

$G$

S=k\cdot \ln \Omega

] $T_{\mu \nu }$

$G$

S=k\cdot \ln \Omega

] $* ψ] /] . =$

$G$

$G$ $\lambda$

S=k\cdot \ln \Omega

$T_{\mu \nu }$

$G$

O magnetão de Bohr, referido em alguns textos como magneton de Bohr, (símbolo $\mu _{\mathrm {B} }\,$ ) é uma constante física relacionada com o momento magnético que recebe seu nome do físico Niels Bohr. Pode ser expresso em térmos de outras constantes elementares como:

\mu _{\mathrm {B} }={{e\hbar } \over {2m_{\mathrm {e} }}}

onde:

e\,

é a carga elementar,

\hbar

é a constante de Planck reduzida,

m_{\mathrm {e} }\,

é a massa em repouso do elétron

No sistema internacional de unidades se valor é aproximadamente:

\mu _{\mathrm {B} }\,

= 9,274 008 99(37)·10-24 J·T-1

No sistema CGS de unidades seu valor é aproximadamente:

\mu _{\mathrm {B} }\,

= 9,274 008 99(37)·10-21 erg·G-1

$m\ \$ é a massa da partícula.
$q\ \$ é a carga da partícula.
${\vec {\sigma }}\ \$ é um vetor de três componentes do dois-por-dois das matrizes de Pauli. Isto significa que cada componente do vetor é uma matriz de Pauli.
${\vec {p}}\ \$ é o vetor de três componentes da dinâmica dos operadores. Os componentes desses vetores são: $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$
${\vec {A}}\ \$ é o vetor de três componentes do potencial magnético.
$\phi \ \$ é o potencial escalar elétrico.

[

q\ \

{\vec {\sigma }}\ \

{\vec {A}}\ \

\phi \ \

]

Em 1877, Ludwig Boltzmann visualizou um método probabilístico para medir a entropia de um determinado número de partículas de um gás ideal, na qual ele definiu entropia como proporcional ao logaritmo neperiano do número de microestados que um gás pode ocupar:

S=k\cdot \ln \Omega

Onde S é a entropia, k é a constante de Boltzmann e Ω é o número de microestados possíveis para o sistema.

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